"Журнал технической физики"
Издателям
Вышедшие номера
Самоподобные магнитные структуры и "гигантский" крип магнитного потока
Краснюк И.Б.1
1Донецкий физико-технический институт им. А.А. Галкина НАН Украины, Донецк, Украина
Поступила в редакцию: 30 марта 2006 г.
Выставление онлайн: 19 апреля 2007 г.

Рассмотрен процесс проникновения магнитного потока в высокотемпературный сверхпроводник второго рода, который занимает полупространство x>0. На границе сверхпроводника амплитуда магнитного поля возрастает по закону b(0,t)=b0(1+t)m в безразмерных переменных, где m>0. Скорость проникновения вихрей определяется в режиме термоактивационного движения магнитного потока: v=v0exp -(U0/T)(1-bd b/d x), где U0 --- эффективная энергия пиннинга, T --- тепловая энергия возбужденных вихревых нитей (или их связок). Рассмотрен "гигантский" крип магнитного потока, когда U0/T<< 1. Получено модельное уравнение Навье-Стокса с нелинейной "вязкостью" nu propto U0/T и скоростью конвекции vf propto (1-U0/T). Показано, что при j-> 0 (j --- плотность тока), движение вихрей является диффузионным. При конечных плотностях 0<j<jc возникает конвекция магнитного потока, которая приводит к увеличению амплитуды и глубины проникновения магнитного поля в сверхпроводник. Показано, что решение модельного уравнения в каждый момент времени является финитным, т. е. магнитный поток проникает на конечную глубину. Определены глубина проникновения xAeff(t) propto (1+t)(1+m/2)/2 магнитного поля в сверхпроводник и скорость движения фронта волны, которая возрастает линейно по показателю m, степенным образом по температуре T и уменьшается с увеличением эффективного барьера пиннинга. Отличительной особенностью решений является их самоподобность, т. е. возникающие при "гигантском" крипе диссипативные магнитные структуры являются инвариантными относительно преобразований b(x,t)=betamb(t/beta,x/beta(1+m/2)/2), где beta>0. PACS: 74.25.Ha
  • Романовский В.Р. // ЖТФ. 2000. Т. 70. Вып. 12. С. 47--57
  • Blatter G., Feigel'man M.V. // Phys. Rev. B. 1993. Vol. 48. N 9. P. 6477--6487
  • Gurevich A., Kupfer H. // Phys. Rev. B. 1993. Vol. 48. N 9. P. 6477--6487
  • Тинкхам М. Введение в сверхпроводимость. М.: Атомиздат, 1980. 310 с
  • Anderson P.W., Kim Y.B. // Rev. Mod. Phys. 1964. Vol. 36. P. 39
  • Anderson P.W. // Phys. Rev. Lett. 1962. N 9. P. 309--317
  • Beasley M.R., Labush R., Webb W.W. // Phys. Rev. 1969. Vol. 181. P. 682--700
  • Самарский А.А., Галактионов В.А., Курдюмов С.П., Михайлов А.П. Режимы с обостроением в задачах для квазилинейных параболических уравнений. М.: Наука, 1987. 480 с
  • Краснюк И.Б., Медведев Ю.В. // Письма в ЖТФ. 2005. Т. 31. Вып. 10. С. 40--50
  • Медведев Ю.В., Краснюк И.Б. // ФНТ. 2005. Т. 31. N 12. С. 1366--1370
  • Galaktionov V.A. // Geometric Sturmian Theory of Nonlinear Parabolic Equations and Applications. Boca Raton-London-New York-Washington: D.C. 2005. 360 p
  • Fisher K.H., Nattermann T. // Phys. Rev. B. 1991. Vol. 43. N 13. P. 10 372--10 382
  • Grundy R.E. // IMA J. Appl. Math. 1983. Vol. 31. P. 121--137
  • Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

    Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.