Показано, что предлагаемое для приближенного расчета волнового движения на свободной поверхности вязкой жидкости оценочное аналитическое выражение для толщины пограничного слоя, содержащее в знаменателе частоту волны, нельзя механически переносить на случай расчета волнового движения на однородно заряженной поверхности жидкости, поскольку при приближении поверхностной плотности заряда к критической в смысле реализации неустойчивости Тонкса-Френкеля частота волны стремится к нулю. На основе анализа реализующихся в окрестности критической плотности электрического заряда движений жидкости предложена методика расчета толщины пограничного слоя, связанного с движениями разных видов. Выяснилось, что толщина пограничного слоя, связанного с экспоненциально во времени увеличивающими свою амплитуду апериодическими движениями жидкости, имеющими место на стадии реализации неустойчивости по отношению к поверхностному заряду, не превышает десятых долей длины волны, тогда как с экспоненциально затухающими движениями жидкости связан пограничный слой с толщиной порядка длины волны. PACS: 61.20.Gy, 47.11.Hj

Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.