Предложена модификация теории пограничного слоя вблизи свободной поверхности бесконечно глубокой вязкой жидкости, связанного с ее периодическим движением, для расчета волнового движения конечной амплитуды на заряженной поверхности слоя вязкой электропроводной жидкости конечной толщины на твердом дне, когда толщина слоя сравнима с длиной волны. Для адекватного описания течения вязкой жидкости в обсуждаемой системе вводятся два пограничных слоя: один у свободной поверхности жидкости, другой - у твердого дна. Получены оценки на значения толщины пограничных слоев, при которых в асимптоте малой вязкости различие между точным решением и решением модельной задачи (сформулированной в рамках предложенной теории) может быть задано с заранее оговоренной точностью. Показано, что учет пограничного слоя вблизи твердого дна актуален (с относительной погрешностью расчета, не превышающей одной тысячной) только для слоев вязкой жидкости с толщиной, не превышающей двух длин волн. Для более толстых слоев движение жидкости возле дна можно считать потенциальным. В тонких слоях с толщиной порядка двух десятых от длины волны и меньше приповерхностный и придонный пограничные слои перекрываются, а вихревое движение заполняет весь объем жидкости. При приближении поверхностного заряда к величине, критической для начала реализации неустойчивости по отношению к отрицательному давлению электрического поля, толщина обоих пограничных слоев резко увеличивается. PACS: 47.15.Cb, 47.35.Pq

Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.