Учитывается время запаздывания между набором электроном энергии, необходимой для ионизации, и собственно актом ионизации. В слабых полях это несущественно, в сильных полях приводит к перенормировке измеряемого коэффициента Таунсенда. В прикатодном слое запаздывание приводит к нелокальной зависимости генерации от поля. Значительная часть генерации, особенно при больших токах, смещается в квазинейтральную плазму в область слабого поля. Генерация там происходит без мультипликации, т. е. рожденные электроны не ускоряются и более не участвуют в генерации. По экспериментальным значениям alpha определяются энергетические затраты на один акт ионизации (цена иона) и время запаздывания, используемые для расчета ВАХ. Наличие минимума напряжения на ВАХ и существование нормальной плотности тока связано с конкуренцией двух тенденций: с одной стороны, цена иона падает с ростом поля, а, с другой стороны, с увеличением тока и уменьшением толщины слоя пространственного заряда генерация вследствие уменьшения пролетного времени перемещается в квазинейтральную плазму, коэффициент размножения снижается, а катодное падение растет. Рассмотрено также распределение параметров в квазинейтральной плазме. Как и в случае дугового разряда, расчет дает минимум поля и максимум концентрации около катода; при удалении от катода параметры плазмы плавно выходят на значения, характерные для столба.

Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.