"Оптика и спектроскопия"
Издателям
Вышедшие номера
Взаимодействие спин--чужая орбита в конфигурациях с p- и h-электронами на внешних оболочках. Обменные матричные элементы
Переводная версия: 10.1134/S0030400X18100028
Анисимова Г.П.1, Горбенко А.П.1, Долматова О.А.2, Крылов И.Р.1, Цыганкова Г.А.1
1Санкт-Петербургский государственный университет, физический факультет, Санкт-Петербург, Петергоф, Россия
2Санкт-Петербургский государственный университет телекоммуникаций им. проф. М.А. Бонч-Бруевича, Санкт-Петербург, Россия
Email: olgadolmatova@gmail.com, spbgor@mail.ru
Поступила в редакцию: 11 декабря 2017 г.
Выставление онлайн: 19 сентября 2018 г.

Современные методы теоретической атомной спектроскопии позволяют производить расчеты атомных систем, необходимые для различных практических задач в разных разделах физики, в частности в астрофизике. При этом использовались различные чисто теоретические ( ab initio) методы, в том числе и получившие развитие в последнее время. При расчете атомных систем наряду с ab initio методами, используются разные варианты полуэмпирического метода. Одним из общепризнанных критериев расчета атомных систем являются минимальные отклонения между расчетными и экспериментальными энергиями уровней тонкой структуры (невязки). Эти отклонения, полученные с помощью теоретических методов ( ab initio), до сих пор являются довольно большими. Полуэмпирический подход, где эмпирическим материалом являются экспериментальные энергии уровней тонкой структуры, тоже незначительно уменьшает невязки, если в матрице оператора энергии учитывать только шесть параметров: электростатические (два прямых и два обменных) и два параметра взаимодействия спин-своя орбита (zetap и zetah). Ситуация в корне изменилась с появлением монографии литовских авторов "Математические основы теории атома" (А.П. Юцис и А.Ю. Савукинас). В этой монографии приведены матричные элементы (правда, в общем виде) операторов энергии магнитных взаимодействий спин-чужая орбита и спин-спин, а также взаимодействия орбита-орбита, причем в двух представлениях: LSJM и несвязанных моментов. Это позволило проверить их формулы и сравнить свои результаты по двум представлениям расчета. Только тогда удалось получить практически нулевые невязки между расчетными и экспериментальными энергиями уровней тонкой структуры для многих исследованных нами систем. Таким образом, дело не в методе расчета, а в матрице оператора энергии, которая должна наиболее полно и правильно описывать энергии уровней тонкой структуры. Построению матрицы оператора энергии конфигураций npn'h и np5n'h посвящена настоящая и последующие работы. -18
  • NIST Atomic Spectra Database Levels. Data Si I 585 Lines of Data Found. 2005
  • Anisimova G.P., Dolmanova O.A., Gorbenko A.P., Krylov I.R., Mashek I.Ch., Tchoffo M., Tsygankova G.A. // Am. J. Mod. Phys. 2015. V. 4. N 6. P. 296
  • Анисимова Г.П., Ефремова Е.А., Цыганкова Г.А., Цыганков М.А. // Вестник СПбГУ. Сер. 4. 2007. Вып. 1. С. 39
  • Юцис А.П., Савукинас А.Ю. Математические основы теории атома. Вильнюс, 1973. 479 с
  • Собельман И.И. Введение в теорию атомных спектров. М.: Изд. физ.-мат. лит., 1963. 640 с
  • Варшалович Д.А., Москалев А.Н., Херсонский В.К. Квантовая теория углового момента. Л.: Наука, 1975. 439 с
  • Подсчитывается количество просмотров абстрактов ("html" на диаграммах) и полных версий статей ("pdf"). Просмотры с одинаковых IP-адресов засчитываются, если происходят с интервалом не менее 2-х часов.

    Дата начала обработки статистических данных - 27 января 2016 г.