Рассчитана энергия биполярона большого радиуса для различных расстояний между центрами поляризационных ям двух поляронов. Одновременно учтены электронные корреляции (явная зависимость волновой функции системы от расстояния между электронами) и перестановочная симметрия двухэлектронной волновой функции. Рассмотрено низшее синглетное и триплетное $23S$-состояние биполярона. Синглетный биполярон стабилен в области значений параметра ионной связи $$eta=<q eta_m~ 0.143 ($$eta=varepsilon_{бесконечность}/varepsilon₀, где $$varepsilon_{бесконечность} и $$varepsilon₀ --- высокочастотная и низкочастотная диэлектрические проницаемости). Единственный энергетический минимум соответствует конфигурации одноцентрового биполярона (аналог атома гелия). Энергия связи биполярона при $$eta-> 0 составляет $J$_Bp=-0.136512 e⁴m^*/h²varepsilon_{бесконечность}² ($e$ и $m*$ --- заряд и эффективная масса зонного электрона), или 25.8% от удвоенной энергии полярона. Триплетный биполярон (аналог ортогелия) в рассматриваемой системе энергетически не выгоден. Одноцентровая конфигурация для триплетного биполярона соответствует резкому максимуму на зависимости полной энергии от расстояния $J$_Bp(R), поэтому переход биполярона в ортосостояние, возможный, например, в результате обменного рассеяния, приведет к распаду связанного двухчастичного состояния. Обменное взаимодействие между поляронами имеет антиферромагнитный (АФ) характер.

При выполнении условий вигнеровской кристаллизации поляронного газа наличие АФ-обменного взаимодействия между поляронами может привести к АФ-упорядочению в системе поляронов.

Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (грант N 01-07-90317).